第302章 方法可行

  这个问题的数学骨架其实很清晰。

  物体表面每一点的散射特性，本身就是一个多元函数，而这个函数的自变量则是空间位置和光波频率，因变量则是散射振幅和相位。

  而目標也很明確，那就是要在物体表面覆盖一层有源超表面，让超表面上每一个纳米天线都能独立调控入射光的振幅和相位，再让超表面產生的次级散射场等於物体散射场的负值，进而实现隱匿。

  不过，这里面藏著一个很深的坑，那就是超表面上的每一个纳米天线在调控散射场的时候，不可能只影响它自己头顶上那一个点的场。

  要知道，电磁场是一个全局量，一个天线產生的场会扩散到整个曲面上，影响邻近天线的工作状態。

  也就是说每一个天线既是信號的发射器，同时也是邻近天线信號的接收器，它们通过近场耦合纠缠在一起，整个系统的散射响应不是单个天线的简单叠加，而是一个巨大的耦合网络。

  这跟他在飞行包线仿真里遇到的耦合面曲率奇异问题，在数学上简直就像是亲兄弟一样。

  推进方程和结构方程在耦合面上互相影响，谁也不能独立求解，而超表面上的纳米天线也是在近场耦合区域里互相影响，谁也不能独立设计。

  飞行包线的问题他最后用顾辛流型把三个子流形分开了，又用耦合面的嵌入曲率描述了相互作用的强度，那这里的近场耦合网络能不能也用类似的思路来处理呢？

  仅一秒钟，肖宿就打消了这个念头。

  因为飞行包线的耦合是三个子系统之间的外在耦合，子系统內部还是各自封闭的。

  而超表面的近场耦合，是几百上千万个天线组成的稠密网络，每一个天线都跟它周围一圈邻居直接耦合，耦合矩阵的规模是天线的数量级，而且还是非对称的。

  它们之间並不完全共通。

  肖宿无意识的转了转笔。

  或许这里还可以引入分层筛法？