继续推进

肖宿没想到他是这样做的，不过这种直觉也很难得，他点了点头，走到会客室角落那块白板前。

　　“你想做到表面波在任意非均匀介质边界上的无失真定向传播，其实只需要一套理论就能把整条逻辑链全部串起来。”

　　他在白板上快速列出了一组方程，说道：

　　“介质边界的几何结构本质上是一个二维流形，表面波的模态分布是这个流形上的一个谱问题，而色散失配和阻抗跳变，不过是这个流形在不同坐标卡之间切换时产生的联络系数变化。

　　你之前用变换光学处理非均匀介质的方法只考虑了度规的坐标变换，忽略了联络的连续性。

　　如果你在这个流形上定义一套和乐群约束，要求介质边界每一处的联络系数都落在同一个和乐群轨道上，那么不同区域之间的表面波模态就会自动满足相位连续性，色散失配和阻抗跳变都不需要分开处理，它们本来就是同一个问题，也就是流形的联络没有保持连续。”

　　钱敛盯着白板上那行逐渐被推出来的方程，瞳孔微微放大，呼吸都不自觉地放轻了。

　　他这些年来反复在不同的数学工具之间来回撞墙，变换光学、等离子体理论、多层介质阻抗匹配、渐变折射率过渡层，一个一个地试，一个一个地卡住，每次都觉得快要找到路了，结果发现前面还有无数的坎。

　　而肖宿只是听了他的描述，就直接找到了所有问题的共同根源，然后信手拈来地给出了一个能把所有问题一次性解决的框架。

　　太离谱了！

　　“那过渡层呢？”他追问的声音有些发涩，“如果联络系数被和乐群约束在同一个轨道上，过渡层的几何结构应该怎么设计呢？”

　　肖宿几乎没有犹豫，答道：

　　“和乐群约束定了之后，过渡层的几何结构可以直接从商空间上的极小能量轨迹反推出来。

　　把边界两侧的联络系数作为边界条件，介质本身的电磁参数作为约束条件，过渡层的曲率分布就是连接两个边界的最短路径。”

　　钱敛看着那一行行推导从肖宿笔下流畅地淌出来，眼睛越瞪越大。

　　他做这个课题快十年了，试过的方案写满了不知道多少个笔记本，可肖宿这一下午跟他聊的内容，比他过去好几年自己摸索出来的全部都要多，而且每一步都恰好卡在他最困惑的那个节点上。

　　这就是天才和凡人的差距吗？

　　他又问了几个问题，肖宿几乎没有任何停顿地一一解答。

　　问到后面某个关于高阶模耦合抑制的问题时，钱敛的眼神开始变得有些迟缓，他的数学基础确实不够用了。

　　肖宿看他反应慢了，把记号笔搁回白板槽里，没再继续说下去。

　　“今天回去之后，按照我刚才说的，把你现在的想法完善好，明天再来找我。”

　　当天晚上，钱敛没有去找他导师，而是扎根在了图书馆的24小时自习室。

　　他已经决定通宵写论文了。

　　第二天一早，钱敛把论文交到了肖宿手上。